3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Coulomb Yasası ve Elektrik Alan Şiddeti Coulomb Yasası : 1785 de Charles Coulomb tarafından formüle edilmiş deneysel bir yasadır. Bir noktasal yükün diğer bir noktasal yük üzerine etkidiği kuvvetle ilgilenir. Q1Q2 F k 2 R k 1 4 Q1, Q2 : (C) (N) : sabit R : (m) =ro : ortamın yalıtkanlık sabiti (F/m) Boş uzayda =o , r(bağıl yalıtkanlık sabiti)=1 dir. ko 1 4o 9.10 9 (m/F) 1 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Coulomb Yasası ve Elektrik Alan Şiddeti Coulomb Yasası : F21 r1 â R1 2 Q1Q2 F12 â 2 R12 4o R R12 r2 r1 â R2 1 r2 F12 R R12 R12 â R1 2 R âR21 âR12 Q1Q2 Q1Q2 r2 r1 F12 R12 3 3 4o R 4o r2 r1 F21 F12 âR21 F12 âR12 2 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Coulomb Yasası ve Elektrik Alan Şiddeti Coulomb Yasası : Birden çok noktasal yük için, QQ1 r r1 QQ2 r r2 QQN r rN F 3 3 ....... 3 4o r r1 4o r r2 4o r rN Q2 Q1 r2 r1 rN r r2 r r1 Q r r rN Qk r rk Q F 3 4o k 1 r rk N QN 3 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Coulomb Yasası ve Elektrik Alan Şiddeti Elektrik Alan Şiddeti : Elektrik alanının var olduğu bir bölgeye yerleştirilmiş çok küçük durağan bir test yükü üzerine etki eden birim yük başına düşen kuvvet olarak tanımlanır. F E lim Q 0 Q veya basitçe F E Q (N/C) (V/m) Elektrik alanına konan test yükü ölçülmek istenen alanı bozmayacak büyüklükte olmalıdır. Sonsuz küçük olması gerekmez, yeter ki ölçülen alanı bozmasın. r ye yerleştirilmiş bir noktasal yükün r de yarattığı elektrik alanı : Q Qr r E â 3 2 R 4o R 4o r r N tane noktasal yükün alanı : E Qk r rk 1 4o k 1 r rk 3 N 4 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Coulomb Yasası ve Elektrik Alan Şiddeti Örnek 1: P1(3,2,-1) noktasına 1 mC, P2(-1,-1,4) noktasına -2 mC yükleri konmuştur. P(0,3,1) noktasındaki 10 nC’luk yüke etkiyen kuvveti ve bu noktadaki elektrik alan şiddetini bulunuz. 5 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Coulomb Yasası ve Elektrik Alan Şiddeti Örnek 2: (x,y,z) eksen takımında O(0,0,0) noktasına +1 nC, (0,1,0) noktasına ise -2 nC noktasal yükleri konmuştur. (2,0,0) noktasındaki elektrik alanını bulunuz. 6 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Coulomb Yasası ve Elektrik Alan Şiddeti Örnek 3: x-y düzleminde O(0,0) noktasına QO=5 nC, A(3 m,0) noktasına QA=10 nC ve B(0,4 m) noktasına QB=-30 nC noktasal yükleri konmuştur. C(3 m,4 m) noktasındaki elektrik alanını bulunuz. 7 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Coulomb Yasası ve Elektrik Alan Şiddeti Örnek 4: Florid fosfat maden cevheri kuartz ve fosfat taşının küçük partiküllerinden oluşmaktadır. Bu partiküller düzgün bir elektrik alanı kullanarak bileşenlerine ayrılabilir. Başlangıç hızı ve yer değiştirmeyi sıfır kabul ederek 80 cm’lik düşüşten sonra partiküller arasındaki yatay mesafeyi belirleyiniz. E=500 kV/m, Q/m=9 C/kg 8 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları Yükler bir ortamda noktasal olarak bulunabilecekleri gibi, şekildeki bir çizgi boyunca, bir yüzey üzerinde veya bir hacim içerisinde sürekli bir dağılım şeklinde de olabilirler. Noktasal yük Çizgisel yük Yüzeysel yük Hacimsel yük Çizgisel yük yoğunluğu : L (C/m) Yüzeysel yük yoğunluğu : S (C/m2) Hacimsel yük yoğunluğu : v (C/m3) 9 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları Bu yük dağılımlarının her birinin herhangi bir R uzaklıkta yarattığı elektrik alanı aşağıdaki bağıntılardan hesaplanabilir. dE E E E 1 4o 1 4o 1 4o dQ â 2 R 4o R L d R 2 S dS R 2 v dv R 2 âR : çizgisel yük dağılımı için dQ=Ldl âR : yüzeysel yük dağılımı için dQ=SdS âR : hacimsel yük dağılımı için dQ=vdv 10 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları 1. Çizgisel yük : Şekildeki gibi z-ekseni boyunca A ve B noktaları arasında düzgün yük yoğunluğu L olan bir çizgisel yükün herhangi bir P(x,y,z) noktasında yarattığı elektrik alanını bulalım. dQ L d d dz R ( x , y , z ) ( 0 ,0 , z ) xâ x yâ y ( z z )â z R â ( z z )âz 2 2 R R 2 ( z z )2 11 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları 1. Çizgisel yük : â ( z z )â z â R R 3 2 2 2 3/ 2 R ( z z ) R L E 4o â ( z z )â z 2 ( z z ) 2 3/ 2 dz R 2 ( z z )2 / cos z OT tan dz d / cos 2 12 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları 1. Çizgisel yük : 2 L E cos â sin â z d 4o 1 E L (sin 2 sin 1 )â (cos 2 cos 1 )âz 4o Özel durum : Sonsuz çizgisel yük için B noktası +’a, A noktası -’a götürülürse, 1=/2 ve 2=-/2 olur. Bu durumda z-ekseninden bir uzaklıktaki elektrik alanı, E L â 2o L E 2o 13 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları 1. Çizgisel yük : Örnek : x-y düzlemine yerleştirilmiş, ekseni z ekseniyle aynı olan a yarıçaplı dairesel bir halka L (C/m) düzgün yükü taşımaktadır. a) (0,0,h) noktasındaki elektrik alan ifadesini bulunuz. b) Elektrik alanının maksimum olduğu h değerlerini bulunuz. c) Halkadaki toplam yük Q ise, a0 iken elektrik alanını bulunuz. d) (a) da bulduğunuz denklemi kullanarak Q=10 pC, a=5 cm için h=5 cm’deki elektrik alanını hesaplayınız. y x 14 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları 2. Yüzeysel yük : Şekildeki gibi x-y düzleminde düzgün yük yoğunluğu S olan a yarıçaplı bir yük levhasının orjinden h uzaklıkta yarattığı elektrik alanını bulalım. dE yarıçaplı ve d genişlikli halkanın yüzey alanı dE dS 2d h R dQ 2S d Bu halkadaki yük dQ S dS 2S d d KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği Bu yükün z-ekseni üzerinde R uzaklıkta yaratacağı alan dE dQ â 2 R 4o R 15 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları 2. Yüzeysel yük : R â hâ z â R R 2 h2 dE 2S d 4o 2 h 2 3/ 2 â hâ z Simetriden dolayı yatay bileşenler birbirini yok eder, yani E=0 olur. Elektrik alanının sadece z-bileşeni kalır. h S E 2 o d a 0 2 h 2 3/ 2 S h E 1 2 o a2 h2 â z â z S Ez 2 o h 1 2 2 a h 16 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları 2. Yüzeysel yük : Levhanın alt tarafında (–z yönünde) orjinden h uzaklıktaki elektrik alanı S h E 1 â z 2 2 2 o a h Özel durum : a= yapılırsa yani levha sonsuz bir düzlem ise, levhadaki düzgün yük yoğunluğu S in yarattığı elektrik alanı, S E â z 2 o Düzgün yüklü sonsuz bir levhanın alanı düzgün alandır, değeri ve doğrultusu değişmez. S E ân 2 o â n : levhaya dik bir birim vektör 17 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları 2. Yüzeysel yük : Paralel iki sonsuz levha arasındaki elektrik alanı : +S - S z>a bölgesinde : E E E E E E z=0 z=a 0<z<a bölgesinde : S E âz E S âz 2 o 2 o E E E S â z o E S âz 2 o E S â z 2 o E E E 0 z<0 bölgesinde : S E â z E S âz 2 o 2 o E E E 0 18 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları 2. Yüzeysel yük : Örnek : Boş uzayda z=-4, z=1 ve z=4 sonsuz düzlem levhalarında sırasıyla, 3 nC/m2, 6 nC/m2 ve -8 nC/m2 olan düzgün yükler bulunmaktadır. Aşağıdaki noktaların her birinde elektrik alanını bulunuz. a) PA(2,5,-5) b) PB(4,2,-3) c) PC(-1,-5,2) d) PD(-2,4,5) 19 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları 3. Hacimsel yük : Şekildeki gibi düzgün yük yoğunluğu v olan hacimsel yük dağılımının P noktasında yarattığı elektrik alanını bulalım. dQ v dv Q v dv v dv 4a 3 Q v 3 dQ elemanter hacimsel yükünün P noktasında yaratacağı alan v dv dE â 2 R 4o R Simetriden dolayı alanın Ex ve Ey bileşenleri sıfırdır, sadece Ez bileşeni vardır. 20 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları 3. Hacimsel yük : v cos dv Ez dE cos 4o R 2 dv r2 sin drd d Kosinüs kuralından, 2 2 2 z R r r 2 z 2 R 2 2 zR cos cos 2 zR 2 2 2 z r R R 2 z 2 r 2 2 zr cos cos 2 zr Son ifadede z ve r sabit tutulup ne göre türev alınırsa, RdR sin d zr 21 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları 3. Hacimsel yük : a zr z 2 r 2 v 2 Ez d r 1 dRd r 2 2 4o z 0 r 0 R z r R z r v z r r R dr 2 4o z 0 R z r a 2 2 v 4 r dr 2 4o z 0 a 1 4 3 a v 2 4o z 3 Q 22 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları 3. Hacimsel yük : Sonuç olarak P(0,0,z) noktasındaki E alanı, E Q 4o z 2 âz Yük dağılımı simetrik olduğundan P(r,,) noktasındaki elektrik alanı, yukarıdaki bağıntıdan, E Q 4o r 2 âr Bu alan, küresel yük dağılımının orijini veya merkezinde bulunan bir noktasal Q yükünün aynı P noktasında yarattığı elektrik alanına özdeştir. 23 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları Örnek 1: Boş uzayda hacimsel yük yoğunluğu aşağıdaki gibi veriliyor. a) r=4 cm b) r=6 cm’deki elektrik alanını bulunuz. 10 nC/m 3 , 0 r 3 cm v 20 nC/m 3 , 3 r 5 cm 0, r 5 cm 24 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Sürekli Yük Dağılımları Örnek 2: Şekildeki gibi verilen 2 cm uzunluğundaki elektron hüzmesinin içerdiği toplam yükü bulunuz. 25 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrik Akısı ve Elektrik Akı Yoğunluğu Ortamdan bağımsız yeni bir vektör alan, D E Boş uzayda : (C/m2 ) : Yerdeğiştirme alanı (Elektrik akı yoğunluğu) D oE E ile D aynı alan çizgilerine sahiptir. Noktasal yük için, r +Q D Q 2) (C/m D â 2 r 4r E Q 4o r 2 âr (V/m ) 26 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrik Akısı ve Elektrik Akı Yoğunluğu Bir düzgün alan (yönü ve değeri noktadan noktaya değişmeyen alan) içinde; Elektrik akısı : S D DS (C) Elektrik akı yoğunluğu : (C/m2 ) D S S â n D DS cos 27 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrik Akısı ve Elektrik Akı Yoğunluğu Alan düzgün olmayıp yüzey de düzlem değilse; S yüzeyi dS â n D d D dS D dS S Örnek : =2 m, z=0, z=5 m ile sınırlanan silindirik bir hacim içerisindeki akı yoğunluğu D 30e â 2 zâz C/m2 dir. Silindirin yüzeyinden çıkan toplam elektrik akısını bulunuz. 28 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Gauss Yasası ve Uygulamaları Herhangi bir kapalı yüzeyden geçen toplam elektrik akısı, o yüzey tarafından kapsanan toplam yüke eşittir. D dS Qtop (C) S a yarıçaplı kapalı bir küre yüzeyinden geçen akının bu kürenin içindeki yüke eşit olduğunu gösterelim. Bunun için noktasal bir Q yükünün, şekilde gösterildiği gibi küresel koordinat sisteminin orjinine yerleştirildiğini varsayalım. Bu Q yükünün kürenin yüzeyindeki yerdeğiştirme alanı, Q DS â 2 r 4a (C/m2 ) 29 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Gauss Yasası ve Uygulamaları dS a 2 sin ddâr Q 2 D dS ( â ) ( a sin ddâr ) 2 r 4a Q D dS sin dd 4 Kapalı küre yüzeyi üzerinden integrali, D dS S 2 Q 0 0 4 sin dd Q Q 30 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Gauss Yasası ve Uygulamaları Gauss yasası, özellikle kapalı yüzey üzerinde D alanının dik bileşeninin sabit olduğu bazı simetri durumlarında, yük dağılımının yarattığı alanın (D veya E) belirlenmesinde kolaylık sağlar. Simetri durumu yok ise Gauss yasasının çok faydası olmaz. Yukarıdaki küre yüzeyinin her noktasında D alanı sabit ve yüzeye diktir. a yarıçaplı kürenin yüzey alanı S=4a2 dir. Q 2 DS 4 a Q 2 4a Gauss yasasının uygulanmasında, öncelikle simetrinin olması ve sonrasında verilen bir yük dağılımının yarattığı alanın dik bileşeninin sabit olacağı uygun bir yüzeyin seçilmesi önemlidir. Bu tip yüzeyler Gauss yüzeyi olarak adlandırılır. 31 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Gauss Yasası ve Uygulamaları Gauss yüzeyi örnekleri : Küresel Gauss yüzeyi D D D D Silindirik Gauss yüzeyi D D Kübik Gauss yüzeyi 32 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Gauss Yasası ve Uygulamaları Hacimsel yük dağılımı v kullanılırsa, Q v dv D dS v S D dS v dv : Genelleştirilmiş Gauss yasası Q S v D dS divDdv Diverjans teoreminden, S v divDdv v dv v v divD v : Maxwell denklemlerinin ilki 33 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Gauss Yasası ve Uygulamaları Uygulama 1 : Sonsuz çizgisel düzgün yük dağılımın alanı Çizgisel yük L (C/m) Gauss yüzeyi D Şekildeki uzunluğu l ve yarıçapı olan silindirik Gauss yüzeyinin alt ve üst yüzeyleri D alanına paralel olduğundan bu yüzeylerden geçen akı sıfırdır. Silindirin yan yüzeyinden geçen akı : DS D2l Silindirin içindeki toplam yük : Q L l Q D 2l L l D L E â (V/m) o 2o Gauss yasasından : L D â 2 (C/m2) 34 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Gauss Yasası ve Uygulamaları Uygulama 2 : Düzgün yük dağılımlı sonsuz düzlem levhanın alanı Yük dağılımı S olan sonsuz levha D S yüzeyi D Gauss yüzeyi Şekildeki Gauss yüzeyinin yan yüzeyleri D alanına paralel olduğundan bu yüzeylerden geçen akı sıfırdır. Alt ve üst yüzeylerden çıkan toplam akı : DS DS 2 DS S yüzeyindeki toplam yük : Gauss yasasından : Q 2 DS S S S D â z 2 (C/m2) Q S S S E â z 2 o (V/m) 35 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Gauss Yasası ve Uygulamaları Uygulama 3 : İçinde düzgün yük dağılımı bulunan kürenin alanı Yarıçapı a, düzgün yük dağılımı v=o C/m3 olan bir kürenin içinde ve dışındaki alanları (D ve E) Gauss yasasından yararlanarak bulalım. Gauss yüzeyi Küre içerisindeki alanı bulmak için, kürenin içinde şekildeki gibi r<a olan bir küresel Gauss yüzeyi seçelim. Bu yüzeyden çıkan akı : DS D4r 2 r yarıçaplı bu kürenin içindeki toplam yük : 4r 3 Q vv o Gauss yasasından : 3 o r o r âr (V/m) (0 < r a) D âr (C/m2) E 3 o 3 36 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Gauss Yasası ve Uygulamaları Uygulama 3 : İçinde düzgün yük dağılımı bulunan kürenin alanı Küre dışındaki alanı bulmak için, kürenin dışında şekildeki gibi r>a olan bir küresel Gauss yüzeyi seçelim. Bu yüzeyden çıkan akı : Gauss yüzeyi DS D4r 2 a yarıçaplı kürenin içindeki toplam yük : 4a 3 Q vv o 3 oa 3 2) (C/m D â r 3r 2 oa E â (r a) 2 r (V/m) 3 o r 3 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği o a 3 oa3 3r 2 r o 3 37 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Gauss Yasası ve Uygulamaları Örnek 1: D z cos 2 âz C/m 2 veriliyor. (1,/4,3) noktasındaki yük yoğunluğunu ve yarıçapı 1m olan -2 z 2 aralığındaki silindirin kapsadığı toplam yükü hesaplayınız. 38 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Gauss Yasası ve Uygulamaları Örnek 2: (x,y,z) eksen takımında şekildeki gibi yerleştirilmiş küpün her bir kenarı 2 m dir. Yerdeğiştirme alanının aşağıdaki değişimleri için küpün içindeki toplam elektrik yükünü bulunuz. 2 a) D ( x 3 )âx ( y 4 )â y ( z 5 )âz C/m 2 2 2 3 3 3 2 b) D xyzâx x y z â y x y z âz C/m z 0 y x 39 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Elektrik devrelerinde gerilim ve akımlarla çalışılır. Elektrik devresinde A ve B gibi iki nokta arasındaki VAB gerilimi (potansiyel farkı), bu iki nokta arasında bir birim yükü hareket ettirmek için gerekli enerji miktarı veya potansiyel enerjiyi gösterir. Bir elektrik devresi problemi çözülürken devrede var olan elektrik alanları genellikle dikkate alınmaz. Bununla birlikte, bir direnç veya bir kondansatör uçları arasındaki potansiyel farkının (gerilimin) kaynağı yine bu uçlar arasındaki bir elektrik alanının varlığıdır. Bu bölümde elektrik alanı E ile elektriksel potansiyel V arasındaki bağlantı incelenecektir. Bu amaçla, önce, bir noktasal yükün düzgün bir E alanında alana karşı yönde bir noktadan başka bir noktaya hareketi ele alınacaktır. 40 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Şekildeki gibi –y yönündeki düzgün bir E alanında pozitif bir noktasal Q yükü bulunsun. Bu yüke etkiyen elektriksel kuvvet –y yönünde (alan yönünde) olacaktır. Fe QE QEâ y y E E d y +Q E x Yük pozitif y-ekseni boyunca (Fe kuvvetine karşı) hareket ettirilirse, bu hareketi enerji harcanması karşılığında sağlayacak Fe ye karşı koyan bir Fd dış kuvvete ihtiyaç vardır. Q yükünü sabit hızla hareket ettirmek için yük üzerine etkiyen net kuvvetin sıfır olması, yani, Fd Fe 0 41 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Fd Fe QE Herhangi bir nesnenin bir dış kuvvetin etkisi altında bir diferansiyel yerdeğiştirme uzaklığında hareket ettirilmesiyle yapılan iş veya harcanan enerji, dW Fd dl QE dl (Joule, J) Q yükü y-ekseni boyunca dy kadar hareket ettirilirse, dW Q( â y E ) ( â y dy ) QEdy Birim yük başına diferansiyel elektriksel potansiyel enerji (dW), diferansiyel elektriksel potansiyel (dV) olarak adlandırılır. dW dV E dl (V) Q 42 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Şekilde gösterilen A ve B gibi herhangi iki nokta arasında bir Q yükünün A dan B ye mevcut alana karşı hareketle taşınması sırasında yapılan toplam iş veya gerekli potansiyel enerji, W Q E dl B (J) A Bu noktalar arasındaki potansiyel farkı, W A dV Q A E dl B B W VB VA E dl Q A B VAB (V) 43 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Burada; VAB belirlenirken A başlangıç, B bitiş noktası olarak alınır. VAB<0 ise, Q yükünün A dan B ye hareketinde potansiyel enerjide bir kayıp vardır ve bu da işin alan tarafından yapıldığını gösterir. VAB>0 ise, potansiyel enerjide bir kazanç vardır, işi dış kuvvet yapmıştır. VAB seçilen yoldan bağımsızdır. 44 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Bir noktasal yükün elektrik alanında potansiyel farkı : Şekildeki gibi (x,y,z) eksen takımının orjinine yerleştirilmiş bir noktasal Q yükünün yarattığı alandaki mutlak potansiyeli belirleyelim. Bu yükün elektrik alanı, E Q 4o r 2 âr B E dl dV VB VA B VAB Q rB A A dl drâr rA 45 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Bir noktasal yükün elektrik alanında potansiyel farkı : Q Q â drâr 2 r 4o r 4o rA rB VAB VAB rB dr r r 2 A Q 1 1 VB VA 4o rB rA VB B noktasındaki, VA ise A noktasındaki potansiyel (veya mutlak potansiyel) olarak tanımlanır. Böylece, VAB potansiyel farkı yani gerilim, A referans noktasına göre B noktasındaki potansiyel olur. 46 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Bir noktasal yükün elektrik alanında potansiyel farkı : B noktasındaki mutlak potansiyel rA sonsuza yaklaştırılarak (VA=0) bulunur. VB lim VAB rA 1 1 Q lim 4o rA rB rA 4o rB Q Orjine yerleşmiş bir noktasal yükün mutlak potansiyeli rB=r alınarak aşağıdaki gibi genelleştirilebilir. V Q 4o r (V) 47 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Noktasal yükün potansiyel dağılımı elektrik alanınki gibi küresel simetriye sahiptir. Bir noktasal yükün alanı 1/r2 ile değişirken noktasal yükün potansiyeli 1/r olarak değişir. Potansiyelin sabit olduğu yüzeyler (veya çizgiler) eşpotansiyel yüzeyler (veya çizgiler) olarak tanımlanır. Noktasal yük için eşpotansiyel yüzeyler yük etrafında iç içe kürelerdir. Eşpotansiyel yüzeyler (çizgiler) her zaman elektrik alanına diktirler. Bir yük elektrik alanına dik doğrultuda hareket ettirilirse yapılan iş sıfır olur. Eşpotansiyel çizgi üzerindeki her noktada potansiyel eşit olduğundan, dV=0 olur. dV E dl 0 E dl 48 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Q noktasal yükü orjin yerine konum vektörü r olan bir noktaya yerleşmiş ise, bu durumda potansiyel; Q V 4o r r N adet noktasal yük için, elektrik alanlarına uygulanan toplamsallık ilkesi potansiyellere de uygulanarak ; QN Q1 Q2 V ....... 4o r r1 4o r r2 4o r rN V 1 4o N k 1 Qk r rk 49 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Sürekli yük dağılımları için; V V V 1 L dl 4o r r 1 S dS 4o 1 4o (Çizgisel yük) L r r (Yüzeysel yük) S v dv r r (Hacimsel yük) v 50 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Örnek 1: Şekildeki kare yapının kenarları 1 m’dir. Karenin merkezindeki (O) potansiyeli bulunuz. y L=10 pC/m Q1=1 pC O L x Q2=-10 pC 51 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Örnek 2: Yarıçapı a=10 cm olan iletken bir yarım küre kabuğunun yüzeyinde düzgün bir yük dağılımı vardır. Yüzeydeki toplam yük 0,1 nC olduğuna göre, yarım kürenin merkezindeki elektrik alanını ve potansiyeli bulunuz. 52 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Örnek 3: -4 C ve 5 C iki noktasal yük sırasıyla (2,-1,3) ve (0,4,-2) noktalarına konmuştur. Sonsuzdaki potansiyeli sıfır varsayarak (1,0,1) noktasındaki potansiyeli bulunuz. 53 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Potansiyel ve Gerilim Örnek 4: Q1=10 pC ve Q2=-20 pC noktasal yükleri arasındaki uzaklık 40 cm dir. İki yükü birleştiren doğrunun orta noktasında alan ve potansiyel ne olur? 54 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrik Alanının Potansiyelden Türetilmesi : Şekilde A ve B noktaları arasındaki potansiyel farkı alınan yoldan bağımsızdır. Bu nedenle; VBA V AB VBA VAB E dl 0 E dl 0 Bu sonuç, şekildeki gibi kapalı bir yol boyunca E nin çizgi integralinin sıfır olduğunu gösterir. Fiziksel olarak bu, bir elektrostatik alanda bir yükün kapalı bir yol boyunca hareketi sonucu net iş yapılmadığı anlamına gelir. 55 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrik Alanının Potansiyelden Türetilmesi : Stokes teoremi uygulanırsa; E dl ( xE ) dS 0 xE rotE 0 olur. Yani, elektrik alanının rotasyoneli sıfır ise bu alan bir statik alandır ve bir potansiyelden türetilebilir. dV E dl Ex dx E y dy Ez dz V V V dV dx dy dz x y z 56 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrik Alanının Potansiyelden Türetilmesi : İki ifade karşılaştırılırsa; V Ex x V Ey y V Ez z Sonuçta; E V elde edilir. Elektrik alanı V nin gradyanıdır. (-) işareti, elektrik alanının yönünün V nin artış yönüne ters olduğunu gösterir. Elektrik alanı V nin yüksek seviyelerinden alçak seviyelerine doğru yönelir. 57 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrik Alanının Potansiyelden Türetilmesi : E 6 x 2 yâx 2 x 3 â y Örnek 1: V/m veriliyor. Bu alanın skaler potansiyelden türetilebileceğini gösteriniz. 58 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrik Alanının Potansiyelden Türetilmesi : Örnek 2: E 7 âx 3â y 6 âz V/m olan bir dış elektrik alanı içinde 1 µC luk bir yükün orjinden (3,1,4) noktasına taşınması sonucunda iş yapılmadığını gösteriniz 59 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrik Alanının Potansiyelden Türetilmesi : Örnek 3: Serbest uzayda V=10(+1)z2cos veriliyor. a) Eşpotansiyel yüzeyi V=20 V olan iletken bir yüzey tanımlansın. İletken yüzeyin denklemini bulunuz. b) İletken yüzey üzerinde =0,2 ve z=1,5 olan noktada ve elektrik alanını bulunuz. c) O noktadaki S i bulunuz. 60 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrik Alanının Potansiyelden Türetilmesi : Örnek 4: E e x ( y 2 âx 2 yâ y ) V/m veriliyor. 1 nC luk yükü (0,0,0) noktasından (1,1,0) noktasına taşımak için gerekli enerjiyi aşağıdaki yollar için belirleyiniz. a) (0,0,0)(1,0,0)(1,1,0) b) y=x c) y=x2 61 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Dipol : Aralarındaki d uzaklığı çok küçük olan eşit genlikli ve zıt yüklü iki noktasal yükün oluşturduğu sisteme dipol denir. Yüklerin bulunduğu eksen dipol eksenidir. Şekilde P noktasındaki potansiyel; Q 1 1 V 4o r1 r2 Q r2 r1 4o r1r2 62 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Dipol : r d ise, r2 r1 dcos ve r2 r1 r 2 yaklaşıklıkları yapılırsa; Qd cos (V) olarak elde edilir. V 2 4o r dcos d âr d dâ z p Qd : -Q dan +Q ya yönelen dipol momenti (Cm) p âr V 4o r 2 63 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Dipol : Dipol momenti orjin yerine bir r noktasında ise ; p ( r r ) V 3 4o r r P noktasındaki elektrik alanı ; 1 V V E V âr â r r Qd cos Qd sin E âr â 3 3 2o r 4o r 64 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Dipol : E p 4o r 2 cos âr sin â 3 p p Qd Bir dipolün elektrik alanının ve potansiyelinin değişimi : alan çizgisi eşpotansiyel yüzey 65 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Dipol : Örnek 1: Dipol momentleri 5 â z nC.m ve 9 â z nC.m olan iki dipol (0,0,-2) ve (0,0,3) noktalarına yerleştirilmiştir. Orjindeki potansiyeli bulunuz. 66 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektriksel Dipol : Örnek 2: 100 â z pC.m momentli bir elektriksel dipol orjine yerleştirilmiştir. Aşağıdaki noktalarda potansiyeli ve elektrik alanını bulunuz. a) (0,0,10) b) (1,/3,/2) 67 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Ayrık yük durumunda elektrostatik enerji : Ayrık yüklerden oluşan bir sistemde mevcut olan enerjiyi belirlemek için, ilk olarak bu yüklerin bir araya getirilmesi için gerekli iş miktarı hesaplanmalıdır. Bu amaçla, üç noktasal Q1, Q2 ve Q3 yükleri şekilde gölgeli olarak gösterilen başlangıçta boş bir uzayda konumlandırılmak istensin. Uzay başlangıçta yüksüz olduğundan, Q1 in sonsuzdan P1 e taşınmasında iş yapılmaz (W=0 ). Q2 nin sonsuzdan P2 ye taşınmasında yapılan iş, Q1 in P2 deki V21 potansiyeli ile Q2 nin çarpımına eşittir. Benzer şekilde, Q3 ün P3 de konumlandırılmasında yapılan iş Q3(V32+V31) olur. 68 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Ayrık yük durumunda elektrostatik enerji : Böylece, üç yükün konumlandırılmasında yapılan toplam iş; We W1 W2 W3 0 Q2V21 Q3 ( V31 V32 ) (1) Yükler ters sırada konumlandırılmışsa; We W3 W2 W1 0 Q2V23 Q1( V12 V13 ) (2) Bu ifadede; V23 : Q3 yükünün P2 noktasında oluşturduğu potansiyel V12 : Q2 yükünün P1 noktasında oluşturduğu potansiyel V13 : Q3 yükünün P1 noktasında oluşturduğu potansiyel (1) ve (2) denklemleri toplanırsa; 69 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Ayrık yük durumunda elektrostatik enerji : 2We Q1 ( V12 V13 ) Q2 ( V21 V23 ) Q3 ( V31 V32 ) Q1V1 Q2V2 Q3V3 Veya; 1 We ( Q1V1 Q2V2 Q3V3 ) 2 V1, V2, V3 : P1, P2, P3 noktalarındaki toplam potansiyeller Sistemde N adet noktasal yük varsa ; 1 N We QkVk (J) 2 k 1 1 eV = 1,6.10-19 J Vk : Qk noktasında diğer bütün yüklerin oluşturduğu potansiyel 70 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Ayrık yük durumunda elektrostatik enerji : Örnek 1: -1 C, 2 C ve 3 C’luk üç noktasal yükü bir kenarı 10 cm olan eşkenar üçgenin köşelerine yerleştirmek için gerekli enerjiyi bulun. 71 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Ayrık yük durumunda elektrostatik enerji : Örnek 2: -1 nC, 4 nC ve 3 nC’luk üç noktasal yük sırasıyla (0,0,0), (0,0,1) ve (1,0,0) noktalarına yerleştirilmiştir. Sistemdeki enerjiyi bulun. 72 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Sürekli yük dağılımı durumunda elektrostatik enerji : Çizgisel, yüzeysel ve hacimsel yük dağılımları için; 1 We LVdl 2L (Çizgisel yük) 1 We SVdS 2S (Yüzeysel yük) 1 We vVdv 2v (Hacimsel yük) 73 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Alan büyüklükleri cinsinden elektrostatik enerji : Hacimsel yük dağılımı için enerji ifadesinde v divD D kullanarak 1 We ( D )Vdv yazılabilir. 2v VD D V V ( D ) özdeşliğinden ( D )V VD D V enerji ifadesinde kullanılırsa, 1 1 We ( VD )dv ( D V )dv 2v 2v 74 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Alan büyüklükleri cinsinden elektrostatik enerji : Denklemin sağ yanındaki ilk terime Diverjans teoremi uygulanırsa, 1 1 We ( VD ) dS ( D V )dv 2S 2v R yarıçaplı çok büyük bir küre için yüzey integrali, R iken sıfıra gider. Böylece, 1 We ( D V )dv olur. 2v E V koyularak, 1 We ( D E )dv 2v elde edilir. 75 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Alan büyüklükleri cinsinden elektrostatik enerji : D E 1 1 2 2 We D dv E dv 2 v 2v (J) Elektrostatik enerji yoğunluğu, dWe 1 we DE dv 2 1 2 We we dv we E (J/m3) 2 v 76 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Alan büyüklükleri cinsinden elektrostatik enerji : Örnek 1: Küresel simetrili bir yük dağılımı o , 0 r a v ra 0, olarak veriliyor. V potansiyelini ve r<a bölgesinde depolanan enerjiyi belirleyiniz. D ve E alanları daha önce Gauss yasasından bulunmuştu. a) r > a için ; o a 3 oa 3 E â V E dl 2 r 3 o 3 o r o a 3 V C1 , r a 3 o r 1 r 2 dr V(r=)=0 olduğundan C1=0 bulunur. 77 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Alan büyüklükleri cinsinden elektrostatik enerji : Örnek 1: o r b) r < a için ; E âr V E dl or V C2 6 o 2 3 o o rdr 3 o oa 2 a)’ dan V ( r a ) 3 o o a 2 oa 2 o a 2 C2 C2 3 o 6 o 2 o o olarak bulunur. V ( 3a 2 r 2 ), r a 6 o 78 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Alan büyüklükleri cinsinden elektrostatik enerji : Örnek 1: o a 3 , ra 3 o r V o ( 3a 2 r 2 ), r a 6 o oa 2 o 2 V o ( 3a 2 r 2 ) 6 o oa3 3 o r ra r 79 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Alan büyüklükleri cinsinden elektrostatik enerji : Örnek 1: c) r < a bölgesinde depolanan enerji; o 1 We D Edv E 2 dv 2v 2 v o r E âr 3 o 2 a 2 2 o 2 o r 0 0 0 o We 2 9 2o2 a 5 We 45 o 2 r . r sin dddr (J) 80 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Alan büyüklükleri cinsinden elektrostatik enerji : Örnek 2: D yzâx xzâ y xyâz nC/m2 veriliyor. (0 x, y, z 1) bölgesinde depolanan toplam enerjiyi hesaplayınız. 81 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Alan büyüklükleri cinsinden elektrostatik enerji : Örnek 3: Yalıtkan bir kürenin yarıçapı a, yalıtkanlık katsayısı dur. Küre boşluktadır ve içinde v=oa/r olan bir yük dağılımı bulunmaktadır. Sistemde depolanan elektriksel enerjiyi bulunuz. 82 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Elektrostatik kuvvet : Birbirinden ayrı hem yüklü iletken hem de dielektrik cisimlerden oluşan bir izole sistemde, elektriksel kuvvetler cisimlerden birinin yerini bir dl diferansiyel uzaklığı (hayali yer değiştirme) kadar değiştirsin. Bu durumda sistem tarafından yapılan mekanik iş, dW Fe dl Fe : Sabit yük koşulu altında cisme etkiyen toplam elektriksel kuvvet Bir dış enerji kaynağı olmayan bu izole sistemde, mekanik iş depolanan elektrostatik enerjinin harcanmasıyla yapılmış olmalıdır. dW dWe Fe dl (a) (b) dWe ( We ) dl 83 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Enerji ve Kuvvet Elektrostatik kuvvet : (a) ve (b) karşılaştırılırsa, Fe We (N) Yani, elektriksel kuvvet enerjinin gradyanıdır. Üç boyutlu uzayda üç eşitlikten oluşur. Kartezyen koordinatlarda x-yönündeki kuvvet, We ( Fe )x x olarak yazılabilir. 84 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları Malzemelerin elektriksel özellikleri : Bir malzeme ortamının elektromanyetik parametreleri, elektriksel geçirgenliği , manyetik geçirgenliği ve iletkenliği dır. Bir malzemenin parametreleri noktadan noktaya değişmiyorsa o malzemenin homojen, yönden bağımsız iseler bu durumda izotropik olduğu söylenir. Bazı kristaller dışında çoğu malzemeler izotropik özellikler gösterir. Bu bölümde tüm malzemelerin homojen ve izotropik olduğu varsayılacak ve yalnızca ve parametreleriyle ilgilenilecektir. Bir malzemenin iletkenliği, bir dış alanın etkisi altında malzemeden elektronların ne kolaylıkta ilerleyebildiğin bir ölçüsüdür. Malzemeler, iletkenliklerinin büyüklüklerine göre iletkenler (metaller) veya dielektrikler (yalıtkanlar) olarak sınıflandırılır. 85 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları Malzemelerin elektriksel özellikleri : =0 olan bir malzeme mükemmel bir dielektriktir. = olan bir malzeme ise mükemmel bir iletkendir. Çoğu metallerin iletkenliği 106 ila 107 S/m aralığında, iyi yalıtkanların ise 10-10 ila 10-17 S/m aralığındadır. Bazı malzemelerin 20oC deki iletkenliği İletken İletkenlik, (S/m) Yalıtkan İletkenlik, (S/m) Gümüş 6,2.107 Cam 10-12 Bakır 5,8.107 Parafin 10-15 Altın 4,1.107 Mika 10-15 Alüminyum 3,5.107 Kuartz 10-17 86 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları İletkenlerin elektrik alanı içindeki davranışı : İletkenler, içlerinde çok sayıda serbest elektron bulunan maddelerdir. Normal koşullarda bu elektronlar iletkenin yüzeyini terk edemezler ve iletkenin içinde yük bulunmaz. Bu nedenle iletkenin içinde alan sıfır olur ve iletkenin her noktası eşit potansiyelde bulunur. İletken bir elektrik alanı içine sokulduğunda, bu dış alanın etkisiyle, serbest yükler hareket etmeye başlar. Artı yükler alan yönünde, eksi yükler ise alan karşı yönde hareket ederler. Ancak, bu hareket sonsuza dek sürmez. İletkenin içinde, yüklerin hareketi sonucu bir elektrik alanı oluşur. Bu alan, dış alana karşı koyacak biçimdedir ve dış alana tam eşit olduğunda iletken içindeki yüklerin hareketi durur. Bu, denge durumudur. Bu durumda, iletkenin içindeki alan sıfır olur ve tüm yükler iletkenin yüzeyinde toplanırlar. 87 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları İletkenlerin elektrik alanı içindeki davranışı : Bir iletken içinde elektrik alanının sıfır olmasının önemli bir uygulaması elektrostatik ekranlama’ dır. Şekildeki gibi B iletkenini çevreleyen A iletkeni sıfır potansiyelde tutulursa; B nin A tarafından, dışarıdaki C iletkeni gibi başka elektrik sistemlerinden, elektriksel olarak ekranlanmış olduğu söylenir. Benzer şekilde, A iletkeni dışarıdaki C iletkenini de B iletkenine karşı ekranlamaktadır. Sonuçta, A iletkeni bir ekran olarak görev yapar ve ekran içinde ve dışındaki elektriksel koşullar birbirinden tamamen bağımsız olur. 88 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları Bir iletkenle bir yalıtkanın ayırma yüzeyinde sınır koşulları : Şekildeki gibi bir mükemmel iletken () ile bir yalıtkan ortamın ayırma yüzeyinde alanların arayüze teğet ve dik bileşenleri bulunacaktır. Mükemmel iletken içinde E ve D alanları sıfırdır. Yalıtkan S Yalıtkan S İletken (E=0) İletken (E=0) 89 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları Bir iletkenle bir yalıtkanın ayırma yüzeyinde sınır koşulları : Şekil (a)’daki kapalı abcda yolu boyunca, E dl 0 olduğundan, h0 için; 0 0 Et w 0 0 a b b c c d d a Et 0 Dt 0 Şekil (b)’deki silindirik yüzeye Gauss yasası uygulanırsa, D dS Q olduğundan, h0 için : DnS S S S İletken yüzeyinde alanların dik bileşenleri : Dn S S En 90 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları Bir iletkenle bir yalıtkanın ayırma yüzeyinde sınır koşulları : Örnek : y0 bölgesi mükemmel bir iletken, y0 bölgesi ise bir yalıtkan (r=2) ortamdır. İletken üzerinde yüzey yük yoğunluğu 2 nC/m2 olduğuna göre; (a) A(3,-2,2) (b) B(-4,1,5) noktalarında E ve D alanlarını bulunuz. 91 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları Yalıtkanlar ve elektrik alanı içindeki davranışları : İletken bir ortamda atomun dış halkasındaki elektronlar atomu kolaylıkla terk edebilirler ve başka bir atoma geçebilirler. Yalıtkanlarda ise bir dış alan uygulandığında, yükler atomu kolaylıkla terk edemezler. Çünkü, yalıtkanlarda serbest yük yoktur ve yükler atoma sıkı sıkıya bağlıdırlar. Bununla birlikte, bir dış alan içine sokulan yalıtkan, bu alanda değişiklik yaratır. Normal koşularda, yani dış alan uygulanmadan, yalıtkan içinde rasgele yönelmiş birçok dipol (iki-kutuplu) bulunur. Atom ölçeğinden daha büyük uzaklıklarda bunların yarattığı alan sıfırdır. 92 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları Yalıtkanlar ve elektrik alanı içindeki davranışları : Şekildeki gibi, eğer yalıtkan bir Ed dış alanı içine sokulursa, tüm dipoller alan yönünde yönelirler. Bu olaya polarizasyon (kutuplaşma) denir. Alan içine sokulan böyle bir yalıtkandaki dipoller bir ikincil alan (polarizasyon alanı) yaratırlar. Sonuç olarak, bir dış alan içine sokulan tüm yalıtkanların çok sayıda dipole eşdeğer olduğu söylenebilir. Pozitif yüzey yükü Kutuplanmış molekül Ed Ed Negatif yüzey yükü 93 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları Yalıtkanlar ve elektrik alanı içindeki davranışları : Dipollerin etkisi, birim hacimdeki dipol momenti ile tanımlanabilir. Dipol momenti p ise, bunun v hacmine bölümü, p P v birim hacimdeki dipol momentini verir. Buna polarizasyon alanı denir. P, eksi yüklerden artı yüklere doğru yönelen bir vektördür. Önceki sayfada verilen yalıtkanın uzunluğu L, yüzey alanı S ise, hacmi v=SL olacağından, polarizasyon alanı, p QP L QP P SP (C/m2) v SL S olarak bulunur. SP , polarizasyon sonucu yalıtkan tabakanın yüzeyinde beliren yük yoğunluğudur. 94 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları Yalıtkanlar ve elektrik alanı içindeki davranışları : Böylece, yalıtkan içindeki yerdeğiştirme alanı, D oE P olur. Homojen ve izotropik bir yalıtkan ortamda P ile E orantılıdır. P e o E e yalıtkanın elektriksel hassasiyeti olarak tanımlanır ve boyutsuz bir büyüklüktür. P için verilen ifade yerdeğiştirme alanı ifadesinde yerine koyulursa, D o ( 1 e )E elde edilir. 95 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları Yalıtkanlar ve elektrik alanı içindeki davranışları : 1 e r olarak tanımlanırsa, yalıtkan içindeki yerdeğiştirme alanı D o r E E olur. r bağıl yalıtkanlık katsayısı adını alır. Boşlukta e=0 (polarizasyon alanı P=0) ve r=1 dir. Bazı yalıtkanlar için r tabloda verilmiştir. Ortam r Ortam r Boşluk 1 Pleksiglas 3,4 Hava 1,006 Cam 6 Parafin 2,1 Mika 6 Kauçuk 3 Damıtık su 81 96 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları Yalıtkanlar ve elektrik alanı içindeki davranışları : Örnek 1: r=4 olan bir yalıtkan tabaka düzgün bir elektrik alanı içine yerleştirilmiştir. Tabaka yüzeyinde SP=0,5 C/m2 olduğuna göre tabakadaki P, D ve E alanlarını bulunuz 97 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları Yalıtkanlar ve elektrik alanı içindeki davranışları : Örnek 2: Bir dielektrik malzeme, her birinin dipol momenti 1,8.10-27 Cm olan 2.1019 polar molekül/m3 içermektedir. Tüm dipollerin E 10 5 â x V/m elektrik alanı yönünde dizildiğini varsayarak P alanını ve r yi bulunuz. 98 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları Yalıtkanlar ve elektrik alanı içindeki davranışları : Örnek 3: Lineer, homojen ve izotropik dielektrik içindeki elektrik alan 2 dir. şiddeti V/m, polarizasyonun genliği ise 235,2 pC/m 3 â 2 â 6 â y z x P ve D alanlarını bulunuz. 99 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları İki yalıtkanın ayırma yüzeyinde sınır koşulları : Şekildeki gibi iki mükemmel yalıtkan (0) ortamın ayırma yüzeyinde alanların arayüze teğet ve dik bileşenleri bulunacaktır. yalıtkan ortam 1 h ân 2 h w yalıtkan ortam 2 ân1 100 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları İki yalıtkanın ayırma yüzeyinde sınır koşulları : Şekildeki kapalı abcda yolu boyunca, E dl 0 olduğundan, h0 için; E2t w 0 E1t w 0 0 E1t E2t a b bc c d d a 2 D1t 1 D2t Silindirik yüzeye Gauss yasası uygulanırsa, D dS Q olduğundan, h0 için : S D1n S D2 n S S S 101 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları İki yalıtkanın ayırma yüzeyinde sınır koşulları : Arayüzde alanların dik bileşenleri : D1n D2 n S 1 E1n 2 E2 n S Arayüzde yük yoksa, yani S=0 ise; D1n D2 n 1 E1n 2 E2 n Böylece, her bir yalıtkan ortamdaki elektrik alanı : E1 E1t E1n E2 E2 t E2 n 102 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları İki yalıtkanın ayırma yüzeyinde sınır koşulları : Ortamlardan birindeki alanın doğrultusu ve her iki ortamın parametreleri kullanılarak, diğer ortamdaki alanın doğrultusu belirlenebilir. Şekilden, E1t tan1 E1n E2 t tan 2 E2 n tan1 E2 n D2 n 1 tan 2 E1n D1n 2 S=0 ise : D1n D2 n tan1 r 1 tan 2 r 2 103 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları İki yalıtkanın ayırma yüzeyinde sınır koşulları : Örnek 1: İki homojen, izotropik yalıtkan ortamı z=0 düzlemi ayırmaktadır. z≥0 için r1=4, z≤0 için r2=3 verilmektedir. 1.ortamda E1 5âx 2â y 3âz kV/m düzgün elektrik alanı bulunduğuna göre; a) 2.ortamdaki E2 alanını bulunuz. b) E1 ve E2 alanlarının arayüzle yaptığı açıları bulunuz. 104 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Malzeme Uzayında Elektrik Alanları İki yalıtkanın ayırma yüzeyinde sınır koşulları : Örnek 2: İki homojen, izotropik yalıtkan ortamı z=0 düzlemi ayırmaktadır. z≥0 için r1=2, z≤0 için r2=7,5 verilmektedir. 1.ortamda D1 20âx 60â y 30âz nC/m2 olan düzgün alan bulunduğuna göre; a) 1.ortamdaki E1 ve 2. ortamdaki P2 alanını bulunuz. b) E1 ve E2 alanlarının arayüz normaliyle yaptığı açıları bulunuz. c) Her iki ortamdaki enerji yoğunluklarını bulunuz. 105 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Bir kondansatör, bir elektrik alanında enerji depolayan, bir enerji depolama düzeneğidir. Kondansatör, aralarında yalıtkan bir malzeme bulunan iki iletkenden oluşur. Kondansatör iletkenlerinin başlangıçta yüksüz (nötr) olduğu varsayılarak iletkenleri arasına şekildeki gibi bir V gerilimi uygulanırsa, bir iletkende +Q ve karşı iletkende –Q şeklinde bir yük ayrışması olur. Toplam yük Toplam yük 106 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Bu yük ayrışması, iki iletken arasındaki yalıtkan ortamda kondansatörde enerjinin depolanmasını sağlayan bir elektrik alanı yaratır. Her iki iletkende depolanan yük miktarı iletkenler arasına uygulanan gerilimle orantılıdır. Her iki iletkendeki toplam yük miktarının iletkenler arasındaki gerilime oranı kondansatörün kapasitesini (sığasını) tanımlar. Q (Farad, F) C V Bir kondansatörün kapasitesi, yalnızca iletkenlerin geometrisi (iletkenlerin şekli, aralarındaki mesafe, v.s) ve aralarındaki yalıtkan ortamın dielektrik sabitine () bağlıdır. Kapasitenin tanımına göre, bir kondansatör iletkeni üzerindeki yük kondansatör gerilimiyle aynı oranda artar. Örneğin, kondansatör gerilimi iki katına çıkarılırsa yük de iki katına çıkar. Dolayısıyla C kapasitesi sabit kalır. 107 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Yarıçapı a olan yalıtılmış (izole) bir iletken küre yüzeyindeki toplam yük Q ise, bu kürenin kapasitesi Q Q C V Q / 4a C 4a (F) olarak elde edilir. Burada V kürenin sonsuza göre potansiyelidir. Dolayısıyla C de kürenin sonsuza göre kapasitesi olur. 108 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Paralel levhalı kondansatörler : Sıklıkla karşılaşılan bir kondansatör geometrisi paralel levhalı kondansatördür. Şekilde gösterildiği gibi, aralarında küçük bir d uzaklığı bulunan S yüzey alanlı iki büyük düz iletken levhadan oluşur. Levhalar arasında dielektrik sabiti olan homojen bir yalıtkan malzeme vardır. Üst levhadaki toplam yük = +Q Levha yüzey alanı = S Alt levhadaki toplam yük = -Q Dielektrik sabiti = 109 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Paralel levhalı kondansatörler : Gerçek bir paralel levhalı kondansatörde yük ve alan karakteristikleri ideal paralel levhalı kondansatör modeli kullanılarak yaklaştırılabilir. Bu modelde; levhalardaki yüzey yük yoğunluklarının düzgün olduğu (S=±Q/S), levhalar arasındaki elektrik alanın düzgün olduğu (E=V/d) ve dışarıda elektrik alanının sıfır olduğu kabul edilir. Gerçek bir paralel levhalı kondansatörde ise, yük yoğunluğu levhaların kenarlarında arttığı için dağılım düzgün değildir. İletkenin kenarlarındaki bu yük fazlalığı, şekilde gösterildiği gibi, elektrik alan saçaklanması (düzgün olmayan elektrik alanı) olarak bilinen bir etkiye neden olur. elektrik alan saçaklanması 110 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Paralel levhalı kondansatörler : Kondansatör levhalarının yüzeyleri büyük ve birbirlerine yakın oldukları için levhaların kenarlarına yakın yerlerde elektrik alanındaki saçaklanma miktarı küçüktür. Bu nedenle, ideal paralel levhalı kondansatör modeli çoğu kondansatörler için doğrudur. Paralel düzlem levhalar arasındaki elektrik alanı, S E olarak daha önce bulunmuştu. E=V/d ve S=Q/S olduğuna göre, paralel levhalı kondansatörün kapasitesi : Q S S ES S C C V V Ed d (F) 111 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Paralel levhalı kondansatörler : Kondansatörde depolanan toplam enerji, kondansatör elektrik alanıyla ilişkili enerji yoğunluğunun integralinden bulunabilir. We we dv v 1 2 we E 2 İdeal paralel levhalı kondansatörde, levhalar arasındaki elektrik alanı düzgün olduğundan enerji yoğunluğu da düzgündür. 1 2 1 We we dv we v E ( Sd ) ES ( Ed ) 2 2 v 2 QV Q CV We 2 2C 2 2 (J) Bu denklem, herhangi bir kondansatör için geçerlidir. 112 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Örnek : Şekildeki her bir kondansatörde depolanan elektrik enerjisini hesaplayınız. 3 F 2 F 4 F 2 F 1 F 80 V + V=120 V 40 V V 4 CT F 3 4 WT 0 ,5( CT V ) 0 ,5( .10 6 .120 2 ) 9 ,6 mJ 3 We ( 2 F ) 0 ,5( 2.10 6 .80 2 ) 6 ,4 mJ 2 We ( 1F ) 0 ,5( 10 6 .40 2 ) 0 ,8 mJ We ( 3F ) 0 ,5( 3.10 6 .40 2 ) 2 ,4 mJ 113 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler İki yalıtkanlı paralel levhalı kondansatörler : A. Ayırma yüzeyi alan çizgilerine dik ise; Şekilde, iki paralel düzlem levha arasında dielektrik sabitleri 1 ve 2 olan iki yalıtkandan oluşan kondansatör ve eşdeğeri verilmiştir. İki yalıtkanı ayıran arayüzde D1=D2 dir. C1 S 1 2 V Her bir kondansatörün kapasitesi : C1 1S d1 C2 C2 2S d2 Eşdeğer kapasite : C1C2 1 2 S C C1 C2 1d 2 2 d1 114 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler İki yalıtkanlı paralel levhalı kondansatörler : B. Ayırma yüzeyi alan çizgilerine paralel ise; İki yalıtkanı ayıran arayüzde E1=E2 dir. S2 1 2 C2 S1 C1 V Her bir kondansatörün kapasitesi : C1 1 S1 d C2 2 S2 d Eşdeğer kapasite : C C1 C2 1 S1 2 S 2 d S( 1 2 ) Levhaların yüzey alanları S1=S2=S/2 ise : C 2d 115 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler İki yalıtkanlı paralel levhalı kondansatörler : Örnek : Şekildeki paralel levhalı kondansatörün levhaları arasına uygulanan gerilim V=100 V, d=1 cm, 1=o (hava) ve 2=3o dır. Her iki bölgedeki E, D ve P alanlarını bulunuz. 1. bölgede (1=o) : + V Eh E y E Dy Dh V d 2 1 d 100 Ey Eh Eh 10 kV/m 0 ,01 Dh o Eh 8 ,85.10 8 C/m 2 Ph 0 2. bölgede (2=3o) : E y 10 kV/m 8 2 D y 3 o E y 3 Dh 26 ,5.10 C/m Py o ( r 1 )E y 2 o E y 2 Dh 17 ,7.10 8 C/m 2 116 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Koaksiyel (Eş-eksenli) kondansatör : Şekil-(a)’da gösterildiği gibi bir koaksiyel kondansatör; aralarında bir yalıtkan bulunan (), içtekinin yarıçapı a, dıştakinin yarıçapı b ve uzunlukları L olan iç içe iki silindirik iletkenden oluşur. L (a) (b) 117 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Koaksiyel (Eş-eksenli) kondansatör : Çizgisel yük yoğunluğu L olan iletkenden bir uzaklıktaki (şekil-(b)) elektrik alanı, L olarak daha önce hesaplanmıştı. E 2 Bu bağıntı kullanılarak, iletkenler arasındaki V gerilimi L b d L V E d ln( b / a ) 2 a 2 a b bulunur. Q olduğuna göre; L L 118 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Koaksiyel (Eş-eksenli) kondansatör : L uzunluğundaki koaksiyel kondansatörün kapasitesi, Q Q C V Q ln( b / a ) / 2L 2L C ln( b / a ) (F) olarak elde edilir. Birim uzunluğun kapasitesi ise, C 2 C (F/m) L ln( b / a ) 119 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Koaksiyel (Eş-eksenli) kondansatör : Örnek : Koaksiyel kablonun iletkenleri arasındaki gerilimin belirli bir değeri için iç iletkenin yüzeyindeki alanı minimum yapan a yarıçapı ne olmalıdır ? Bu durumda birim uzunluğun kapasitesi nedir? (r=1) L E 2 V L V ln( b / a ) E ln( b / a ) 2 V =a için Ei a ln( b / a ) dEi 0 ln( b / a ) 1 b / a e 2,718 da 2r o C 55 ,6 pF/m ln( b / a ) 120 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Paralel iletkenli hattın kapasitesi : 2a E E M L 2a -L d V Şekildeki gibi; yarıçapları a, aralarındaki uzaklık d ve düzgün çizgisel yük yoğunlukları L olan iki iletkenin merkezlerini birleştiren doğru üzerinde bir M noktasındaki toplam elektrik alanı, L L E E E â â 2 2( d ) 121 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Paralel iletkenli hattın kapasitesi : İletkenler arasındaki gerilim, d a d a L d a 1 1 d V E dl E dâ 2 a d a a L d a V ln a olarak bulunur. Birim uzunluğun kapasitesi : C L V ln( d a ) / a (F/m) İletkenlerin yarıçapı aralarındaki uzaklığa göre çok küçük ise (d>>a), C ln( d / a ) (F/m) 122 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Küresel kondansatörün kapasitesi : Şekildeki gibi a ve b yarıçaplı iç içe yerleştirilmiş eş-merkezli iki iletken kürenin oluşturduğu yapı küresel kondansatör olarak tanımlanır. Q Er 4r 2 b b Q dr V Er dr 2 4 a r a Q 1 1 V 4 a b Q ab C 4 (F) V ba 123 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Küresel kondansatörün kapasitesi : Örnek 1: Şekildeki küresel kondansatörde; a=1 mm, b=3 mm, c=2 mm, r1=2,5 ve r2=3,5 olarak veriliyor. Kondansatörün kapasitesini bulunuz. İki küre arasında peş peşe iki farklı yalıtkan ortam vardır. Alanlar yalıtkan ortamların ayırma yüzeyine diktir. Dolayısıyla seri bağlı iki kondansatör durumu söz konusudur. Her bir kondansatörün kapasitesi, 6 bc 12 6.10 C1 41 4 .2 ,5.8 ,85.10 1,668 pF 3 bc 10 6 ac 2 . 10 C2 42 4 .3 ,5.8 ,85.10 12 0 ,778 pF 3 ca 10 C1C2 1,668.0 ,778 C 0 ,53 pF Eşdeğer kapasite : C1 C2 1,668 0 ,778 124 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Küresel kondansatörün kapasitesi : Örnek 2: Şekildeki küresel kondansatörde; a=1 mm, b=3 mm, r1=2,5 ve r2=3,5 olarak veriliyor. Kondansatörün kapasitesini bulunuz. İki küre arasındaki her bir yarı bölgede farklı yalıtkan vardır. Alanlar yalıtkan ortamların ayırma yüzeyine paraleldir. Dolayısıyla paralel bağlı iki kondansatör durumu söz konusudur. Küreler arasındaki bölgenin yalnız bir yalıtkanla dolu olması durumunda her biri için kapasite, C1 41ab /( b a ) 4 .2,5.8 ,85.10 12.1,5.10 3 0 ,417 pF C2 C1 ( r 2 / r 1 ) 0 ,583 pF Eşdeğer kapasite : C ( C1 C2 ) / 2 0 ,5 pF 125 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Kondansatörler Yalıtkanlık dayanımı : Bir yalıtkan içindeki elektrik alanı istenildiği kadar artırılamaz. Alan belirli bir değeri aşınca yalıtkan iletken duruma geçer. Buna yalıtkanın delinmesi denir. Yalıtkanın delinmeden dayanabildiği en büyük alana bu yalıtkanın dayanımı denir. Bir kondansatör yapılırken, yalıtkan delinmeden uygulanabilecek en büyük gerilim değerinin bilinmesi gerekir. İletken düzlemler arasındaki belirli bir uzaklık için delinme gerilimi ile yalıtkanlık dayanımı orantılıdır. Aşağıda bazı yalıtkanların dayanabildiği en büyük alan değerleri Mega volt/metre (MV/m) olarak verilmiştir. Yalıtkan Yalıtkanlık dayanımı (MV/m) Yalıtkan Yalıtkanlık dayanımı (MV/m) Hava 3 Cam 30 Kağıt 15 Kuartz 30 Kauçuk 21 Mika 200 126 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Sınır-Değer Problemleri İletken-boş uzay (veya dielektrik) sınırlarındaki koşulları verilen problemler sınır-değer problemleri olarak adlandırılır. Poisson ve Laplace Denklemleri : Elektrostatik alanlar için, divD D v rotE xE 0 rotE 0 E V Doğrusal ve yönden bağımsız ortamlarda, D E E v olur. Bu ifadede E V konursa, V v elde edilir. v V 2 2 olduğundan, : Poisson denklemi 127 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Sınır-Değer Problemleri Poisson ve Laplace Denklemleri : Kartezyen koordinatlarda, v 2V 2V 2V 2 2 2 x y z (V/m2) Serbest yüklerin bulunmadığı (v=0) ortamlarda, 2V 0 : Laplace denklemi Kartezyen koordinatlarda, 2V 2V 2V 2 2 0 2 x y z 128 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Sınır-Değer Problemleri Poisson ve Laplace Denklemleri : Örnek : Şekilde; aralarındaki uzaklık d ve potansiyelleri 0 ve Vo olan paralel büyük iletken levhalar arasındaki bölge, hacimsel yük yoğunluğu v=-oy/d olan sürekli bir elektron dağılımı ile doldurulmuştur. Kenarlardaki saçaklanma etkisini ihmal ederek, a) Levhalar arasında herhangi bir noktadaki potansiyeli, b) Levhalar üzerindeki yüzey yük yoğunluğunu bulunuz. a) Poisson denkleminden, o 2V y 2 y od İki kez integre edilirse, o 3 V y C1 y C2 6 o d bulunur. 129 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Sınır-Değer Problemleri Poisson ve Laplace Denklemleri : Örnek : a) İletken levhalardaki sınır koşullarından, y=0 da : V=0 C2=0 y=d de : o d 2 Vo o d V Vo C1d C1 6 o d 6 o C1 ve C2 yerine koyularak, o 3 Vo o d y V y 6 o d d 6 o (V) elde edilir. 130 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Sınır-Değer Problemleri Poisson ve Laplace Denklemleri : Örnek : a) V V 2 o d E â y y y d 6 o 2 o d o o (V/m) b) Sınır koşullarından; ân â y oVo o d (C/m2) Sl o E yl d 6 Üstteki plakada y=d, ân â y oVo o d (C/m2) Su o E yu d 3 Alttaki plakada y=0, 131 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Sınır-Değer Problemleri Elektriksel Görüntü Alma Yöntemi : Bazı elektrostatik problemlerin, ilgili Poisson ve Laplace denklemlerinin çözümünde sınır değerlerinin sınır değerlerinin sağlanmasının zor olduğu durumlarda, sınır yüzeylerdeki koşullar uygun hayali görüntü yüklerle oluşturulabilir ve daha basit bir yolla potansiyel dağılımları belirlenebilir. Poisson ve Laplace denklemlerinin doğrudan çözümü yerine sınır yüzeylerin uygun hayali yüklerle değiştirildiği bu yönteme görüntü yöntemi denir. Q +Q -Q Toprak düzleminden yukarda yük dağılımları Eşdeğer dağılımlar 132 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Sınır-Değer Problemleri Elektriksel Görüntü Alma Yöntemi : Görüntü yöntemi, geometrik yapıları basit olan, örneğin düzlemsel, silindirik veya küresel iletken durumunda kolaylık sağlar. Karmaşık yapılı iletkenlerde bu yöntem kolaylık sağlamaz. Örnek : Bir pozitif noktasal Q yükü, topraklanmış (sıfır potansiyel) çok geniş bir levhadan d kadar yukarıya yerleştirilmiştir. a) y>0 bölgesindeki herhangi bir P(x,y,z) noktasındaki potansiyeli, b) İletken düzlem yüzeyinde indüklenen yük yoğunluğunu bulunuz. Topraklanmış İletken düzlem Fiziksel yapı y=0 düzlemi Görüntü yükü Görüntü yükü ve alan çizgileri 133 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Sınır-Değer Problemleri Elektriksel Görüntü Alma Yöntemi : Örnek : a) İki yük nedeniyle P(x,y,z) noktasındaki potansiyel için, Q 1 1 V ( x, y, z ) yazılabilir. 4o R R Q 1 1 V ( x, y , z ) 2 2 2 2 2 2 4o x ( y d ) z x ( y d ) z , y 0 V ( x, y , z ) 0, y 0 134 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği 3.Statik Elektrik Alanlar Elektromanyetik Alanlar Elektrostatik Sınır-Değer Problemleri Elektriksel Görüntü Alma Yöntemi : Örnek : b) P(x,y,z) noktasındaki elektrik alanı, E V xâ x ( y d )â y zâ z Q xâ x ( y d )â y zâ z 2 , y 0 E 2 2 2 3/ 2 2 2 3/ 2 4o ( x ( y d ) z ) ( x ( y d ) z ) İndüklenen yüzey yük yoğunluğu, S o Ey y 0 Qd 2 ( x 2 d 2 z 2 )3 / 2 135 KTÜ Elektrik-Elektronik Mühendisliği